河南核磁用液氦批发 送货上门

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氦在通常情况下为无色、无味的气体；熔点-272.2℃（25个大气压），沸点-268.785℃；密度0.1785克/升，临界温度-267.8℃，临界压力2.26大气压；水中溶解度8.61厘米³/千克水。氦是不能在标准大气压下固化的物质。液态氦在温度下降至2.18K时（HeⅡ），性质发生突变，成为一种**流体，能沿容器壁向**动，热传导性为铜的800倍；其比热容、表面张力、压缩性都是反常的。

氦气分子小，使其穿透能力、密度小，被用做管道检漏，可解决单纯依靠声波检测技术无法解决的问题，对深埋管道或拥有保温层防腐层的热力、输油、输气管道，特别是低压运行的管道，有明显的检测效果。

氦（He）在整个宇宙中占23%，含量仅次于，但氦气浓度低，为一种稀有气体。目前，具有工业的氦（>0.1%）主要提取自天然气藏，含量可达7.5%。近年来，液化天然气（LNG）产业兴起，氦气可在LNG尾气中富集，可进一步降低氦气的工业标准。
随着科技的不断进步，氦气因其沸点低、分子小、化学惰性等性质越来越多地被应用到低温**导、核工业、**、工业生产和科学研究等领域。其中，液氦的消费群体是的核磁共振（MRI）扫描仪，与人类健康息息相关。我国为贫氦国家，国内氦气消费主要依赖于进口，受制于人。另外，氦气的开采可提高富氦天然气的经济。现有资料表明，我国的渭河、四川、塔里木、柴达木、松辽、渤海湾、苏北、海拉尔等8个盆地发现有含氦天然气显示。

液氦具有一系列引人注目的特点，主要表现在以下几方面。
**流动性普通液体的粘滞度随温度的下降而增高，与此不同，HeⅠ的粘滞度在温度下降到2.6K左右时，几乎与温度无关，其数值约为3×10-6帕秒，比普通液体的粘滞度小得多。在2.6K以下，HeⅠ的粘滞度随温度的降低而迅速下降。HeⅡ的粘滞度在λ点以下的温度时立刻降至非常小的值（<10-12帕秒），这种几乎没有粘滞性的特性称为**流动性。用粗细不同的毛细管做实验时，发现流管愈细，**流动性就愈明显，在直径小于10-5厘米的流管中，流速与压强差和流管长度几乎无关，而仅取决于温度，流动时不损耗动能。
氦膜任何与HeⅡ接触的器壁上覆盖一层液膜，液膜中只包含无粘滞性的**流体成分，称为氦膜。氦膜的存在使液氦能沿器壁向尽可能低的位置移动。将空的烧杯部分地浸于HeⅡ中时，烧杯外的液氦将沿烧杯外壁爬上杯口，并进入杯内，直至杯内和杯外液面持平。反之，将盛有液氦的烧杯提出液氦面时，杯内液氦将沿器壁不断转移到杯外并滴下。液氦的这种转移的速率与液面高度差、路程长短和障壁高度无关。
对HeⅡ性质的理论研究首先由F.伦敦作出。4He原子是自旋为整数的玻，伦敦把HeⅡ看成是由玻组成的玻色气体，遵守玻色统计规律，玻色统计允许不同粒子处于同一**态中。伦敦证明了存在一个临界温度Tc，当温度低于Tc时，一些粒子会同时处于零点振动能状态（即基态），称为凝聚，温度愈低，凝聚到零点振动能状态的粒子数就愈多，在零度时，全部粒子都凝聚到零点振动能状态，以上现象称为玻色-爱因斯坦凝聚。L.蒂萨认为HeⅡ的**流动性起因于玻色-爱因斯坦凝聚。由于已凝聚到基态的HeⅡ原子具有的零点振动能，故有较大的平均自由程，能够几乎无阻碍地通过较细的毛细管。蒂萨首先提出二流体型，后来L.D.朗道修正和补充了此模型。二流体模型认为HeⅡ由两部分独立的、可互相渗透的流体组成，一种是处于基态的凝聚部分，熵等于零，无粘滞性，是**流体；另一种是处于激发态（未凝聚）的正常流体，熵不等于零，有粘滞性。两种流体的密度之和等于HeⅡ的总密度，温度降至λ点时，正常流体开始部分地转变为**流体，温度愈低，**流体的密度愈大，而正常流体的密度则愈小，在零度时，所有原子都处于凝聚状态，全部流体均为**流体。利用这个二流体模型可解释关于液氦的许多力学和热学性质。
热传导性
HeⅠ具有普通流体的导热率，因而当减小压强时，液氦出现激烈的沸腾现象。HeⅡ的导热率要比HeⅠ高出106倍，比铜高出104倍。当温度越过λ点，HeⅠ转变为HeⅡ时，液氦从很坏的热导体突然变为到目前为止热导体。由于HeⅡ的导热率异乎寻常地高，其内部不可能出现温差，因而内部不可能汽化，即不能沸腾。当利用抽气方法减低蒸气压时，开始阶段出现激烈的沸腾，温度降低至λ点以下时，HeⅠ转变为HeⅡ，沸腾突然停止，液面平静如镜，汽化只发生在液面。正常流体的导热率与温度梯度无关，纯粹是反映物质性质的量，但HeⅡ的导热率却与温度梯度甚至容器的几何形状有关。
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